Бесплатно скачать, заказать диплом, курсовую, диссертацию Капиллярные движения пузырьков и капель, управляемые тепловым воздействием света

У нас уже 21989 рефератов, курсовых и дипломных работ

Сделать закладку на сайт

Заказать диплом, курсовую, диссертацию

Быстрый переход к готовым работам

Мнение посетителей:

Книга жалоб
и предложений

Название	Капиллярные движения пузырьков и капель, управляемые тепловым воздействием света

Количество страниц	148

ВУЗ	МГИУ

Год сдачи	2010

Бесплатно Скачать	23177.doc

Содержание	Содержание ОГЛАВЛЕНИЕ Список принятых сокращений и обозначений 4 ВВЕДЕНИЕ 8 1. Капиллярные эффекты: исторический экскурс 8 2. Применение в физико-химических и микрогравитационных технологиях 8 3. Микрофлуидика 9 4. Цель работы 11 ГЛАВА I. ДИНАМИКА ПОВЕРХНОСТЕЙ РАЗДЕЛА ФАЗ: 14 ОСНОВНЫЕ АСПЕКТЫ И ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ 1.1. Влияние термофизических и химических свойств жидкости на ПН 1.1.1. Зависимость ПН от температуры для чистых жидкостей 15 1.1.2. Зависимость ПН растворов от концентрации TAB и ПАВ 16 1.1.3. Уточнение терминологии 19 1.1.4. Зависимость ПН от разности потенциалов через ПРФ 20 1.2. Капиллярная статика. Уравнение Юнга - Лапласа. Явление смачивания. 21 1.3. Динамика ПРФ. Капиллярное течение жидкости. 23 1.4. Эффекты Марангони. Виды течения жидкостей в 24 микромасштабе. 1.4.1. Электрокапиллярный эффект 26 1.4.2. Термокапиллярный эффект 28 1.4.3. Концентрационнокапиллярный эффект 37 1.4.4. Конкурирующее действие механизмов вызывающих течение жидкости 41 1.5. Фотоиндуцированная концентрационно- капиллярная конвекция 43 1.6. Основные результаты и выводы 45 Основные результаты и выводы 47 ГЛАВА П. ТЕРМОКАПИЛЛЯРНЫИ МЕХАНИЗМ МАНИПУЛЯЦИИ ПУЗЫРЬКАМИ В ЯЧЕЙКЕ ХЕЛЕ-ШОУ С ПОМОЩЬЮ ПУЧКА СВЕТА 48 2.1. Анализ ранних исследований движения пузырьков в ячейке Хеле-Шоу 49 2.2. Экспериментальная установка и методика эксперимента 51 2.2.1. Нагрев слоя жидкости, поглощающей излучение 55 2.2.2. Приготовление рабочих жидкостей 56 2.3. Роль сил ПН, вызванных градиентами температуры или концентрации, в движении газовых пузырьков: ->8 23Л. Разграничение механизмов движения 59 2.4. Механизм ТК движения пузырьков, управляемых пучком света в ячейке Хеле-Шоу "" 2.4.1. Визуализация течений 62 2.4.2. Частота вращения ТК вихря и его глубина^ Кривизна ПРФ. 63 2.4.3. Скорость течения, примыкающего к ПРФ 65 2.4.4. Оценка перепада температуры между полюсами пузырька 67 при его движении за пучком света 2.5. Скорость и форма движущихся пузырьков 69 2.5.1. Классификация пузырьков по форме 75 2.5.2. Зависимость скорости пузырька от мощности пучка света 76 2.6. Влияние сил вязкого трения и инерции на скорость и форму пузырька 77 2.6.1. Капиллярные силы и силы вязкости 78 2.6.2 Силы Марангони и силы вязкости 80 2.6.3. Силы инерции, капиллярные силы и силы вязкости g2 Основные результаты и выводы 84 ГЛАВА III. КОНЦЕНТРАЦИОННОКАПИЛЛЯРНЫЙ МЕХАНИЗМ УПРАВЛЕНИЯ ПУЗЫРЬКАМИ И КАПЛЯМИ С ПОМОЩЬЮ ПУЧКА СВЕТА 85 Раздел Г. ПУЗЫРЬКИ 3.1. КК движение малых пузырьков *- 3.2. КК механизм течений вдоль ПРФ больших пузырьков. Массоперенос через ПРФ °° 3.3. Деформация больших пузырьков. Сравнение КК и ТК скоростей на ПРФ. ^4 3.4. Деление фасолевидных пузырьков 99 Раздел 2. КАПИЛЛЯРНЫЕ СИСТЕМЫ: КАПЛИ В ПУЗЫРЬКАХ 101 3.5. Эволюция капли в пузырьке находящемся в ячейке Хеле — Шоу * ^ Основные результаты и выводы 113 ГЛАВА IV. ПРИМЕНЕНИЕ УПРАВЛЯЕМОЙ СВЕТОМ КАПИЛЛЯРНОЙ КОНВЕКЦИИ В МИКРОЖИДКОСТНЫХ ТЕХНОЛОГИЯХ 4:1. ТК пузырьковая прокачка жидкости в микроканалах управляемая тепловым действием света 4.1.1. Модель пузырькового микронасоса и демонстрация прокачки 116 4.1.2. Оценка скорости, и КПД прокачки. Анализ течений в канале при ,,_ прокачке жидкости газовым пузырьком. 4.2. Оптические свойства аномальной капли 121 4.2.1. Обзор адаптивных микрооптических элементов 121 4.2.2. Поиск оптимальных растворов для создания ВСМ 124 4.2.3. Методика эксперимента 125 4.2.4. Оптические и динамические характеристики капли—ВСМ 126 Основные результаты и выводы 132 ЗАКЛЮЧЕНИЕ 133 СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 135 ПРИЛОЖЕНИЕ 148 СПИСОК ОСНОВНЫХ СОКРАЩЕНИЙ И ОБОЗНАЧЕНИЙ Сокращения ВСМ—варифокальная самоцентрирующаяся микролинза КК — концентрационнокапиллярный (- КК) — отрицательный концентрационнокапиллярный ПАВ — поверхностно активное вещество ПН — поверхностное натяжение ПРФ — поверхность раздела фаз TAB — тензоактивше вещество ТК—термокапиллярный ФКК — фотоиндуцированный концентрационнокапиллярный Английские сокращения и обозначения Def— отношение продольного размера деформированного пузырька к поперечному High-tech — наукоемкий Lab - on - a chip — лаборатории на чипе Индексы (нижние и верхние) О—начальное значение величины b —пузырек с—критическое значение величины d— капля dyn —динамический g— газовая фаза in — возвратный (входящий) поток out — исходящий (выходящий) поток LG — граница жидкость-газ /—жидкость т — смесь max—максимальное значение min — минимальное значение tc—термокапиллярный is—теызоактивное вещество s—твердое тело sc — концентрационнокапиллярный SG—граница раздела твердое тело-газ si—растворитель SL— граница раздела твердое тело-жидкость V— паровая фаза Брутто формулы используемых в работе веществ СпВг2 — бромид меди 12-йод С2Н5ОН —этанол (СН3)2 СО-ацетон С4Н10О -бутанол Обозначения а—коэффициент поглощения B(jj- — безразмерный параметр, разграничивающий механизмы движения Во — число Бонда С—концентрация Са—капиллярное число Ср —теплоемкость С г — число ряби D —диаметр капли, пузырька D* — безразмерный диаметр пузырька Dh — гидравлический диаметр канала d— диаметр пучка света в фокусе Я—энергия F— сиял Fu —сила инерции Fg — сила гравитации Fa — сила поверхностного натяжения Fp — сила вязкости /—частота f — фокусное расстояние Н — кривизна ПРФ Hs — статическая кривизна h—толщина слоя Jiq — толщина пленки смачивания /— интенсивность пучка света прошедшего сквозь поглощающий слой /0 — интенсивность пучка света у входа в слой к —теплопроводность L—характерный размер Le — скрытая теплота испарения 1^ — расстояние между предметом и линзой Lj — длина стоны сетки (объекта) Ь^ — длина стоны сетки (изображения) Ма—число Марангони Мат — модифицированное число Марангони т — масса п—показатель преломления Р—мощность Ре — мощность, затраченная на испарение Ph — мощность, затраченная на нагрев Рс — мощность, рассеиваемая кондукцией Р„ — мощность на преодоление сил вязкого трения р — давление Pi — динамическое давление ра — капиллярное давление Q—поток жидкости q — плотность источников тепла в жидкости Re — число Рейнольдса г— радиус капиллярного объекта, трубки #о — радиус лазерного пучка rs — радиус пузырька в состоянии покоя гут — динамический радиус кривизны S— площадь S' — коэффициент растекания Т — температура Ть — температура кипения Th - температура нагретого полюса пузырька /—время tj, tr и tsum — время движения облучаемой ПРФ, кормовой ПРФ и их сумма и — скорость капиллярного объекта, движение жидкости V— объем о — скорость течения жидкости в вихре vs — скорость течения на ПРФ We — число Вебера Weth — пороговое число Вебера w — глубина вихря X— мольная доля х—координата в продольном направлении (по L) z—координата в вертикальном направлении (по И) Греческие символы а — доля ПРФ облучаемой пучком света у — аспект-отношение пузырька в ячейке Хеле-Шоу А — изменение величины 8 — вариация величины т] — коэффициент полезного действия тс - время диффузной релаксации возмущения поля концентрации на тт ~ время диффузной релаксации возмущения поля температуры к - температурапроводность // - динамическая вязкость v - кинематическая вязкость в — краевой угол смачивания р — плотность жидкости или газа ? - сигма-параметр, равный отношению площади свободной ПРФ капиллярного объекта к его объему ^¦риск и ^-sph ~ сигма-параметр шайбовидного и сферического пузырьков а - коэффициент ПН а'с - концентрационный коэффициент ПН а'т - температурный коэффициент ПН А<р — разность потенциалов КАПИЛЛЯРНЫЕ ДВИЖЕНИЯ ПУЗЫРЬКОВ И КАПЕЛЬ, УПРАВЛЯЕМЫЕ ТЕПЛОВЫМ ВОЗДЕЙСТВИЕМ СВЕТА Перефразировав хорошо известное изречение: «Философы лишь различным способом объясняли мир, но дело заключалось в том, чтобы изменить его» применительно к механике, можно сказать: механики пытались описать течение жидкости и газа, а задача состоит в том, чтобы этим течением управлять. Меркулов В.И. Управление движением жидкости. - Наука. Н-С. - 1981. ВВЕДЕНИЕ 1. Капиллярные эффекты: исторический экскурс Капиллярные эффекты с глубокой древности привлекали к себе внимание необычностью их проявления в виде спонтанного движения жидкости. Некоторые из них служили предметом развлечений (эффект «слезы крепкого вина» [1,2], «танец камфары» [3,4]), другие находили практические применения, основанные лишь на мифических представлениях (эффект успокоения волн с помощью масла [5, 6]). На протяжении многих веков ученые пытались найти объяснение этим эффектам [7], и только в середине 19 века британский инженер Томсон [2] и итальянский физик Марангони [8] внесли ясность в понимание механизма капиллярного движения жидкости, которое позже стали называть эффектом Марангони [7,8]. Причиной движения жидкой поверхности являются градиенты поверхностного натяжения, возникающие вдоль поверхности раздела жидкость/газ за счет локального изменения температуры или состава жидкости [7]: 2. Применение в физико-химических и микрогравитационных технологиях Интерес к капиллярным эффектам не угас с удовлетворением научного любопытства, а результаты их исследования способствовали решению ряда технологических проблем в точной механике и часовой промышленности [9], в стекловарении [10], электрохимической промышленности [11], в очистке и сушке кремниевых пластин для микроэлектроники [12, 13] и лазерном текстурировании подложек магнитных дисков [14]. На борту космических лабораторий, где поверхностные силы преобладают над гравитационными, капиллярные явления привлекают внимание с точки зрения возможности управления многими жидкостными процессами: выращиванием монокристаллов [15], производством тяжелых стекол [16], седиментацией [17] и разделением веществ [18]. 3. Микрофлуидика За последнее десятилетие исследования в области капиллярных явлений стали одной из стратегических задач международного научного сообщества [19, 20]. Столь небывалый всплеск интереса ученых и инженеров к поверхностным явлениям мотивирован тенденцией к миниатюризации химических и биотехнологических процессов с последующей их интеграцией в комплексные микрофлуидные устройства - лаборатории на чипе (lab - on - a chip) [21,22], названные так по аналогии с интегральными микроэлектронными схемами. Учитывая, что основная функция микрофлуидного устройства состоит в транспортировке микроколичеств жидкости в виде капель и пузырьков через сложную сеть микроканалов Рис. \а, с характерными поперечными размерами 10-100 мкм [23], а также вдоль гидрофильных дорожек на планарных чипах [24], Рис. 16, проблема разработки способов управления этими объектами в таких пространственных масштабах является весьма актуальной. Подход, основанный на использовании микроэлектромеханических насосов [25 -28], имеет ряд недостатков: сложность их изготовления; разрушение содержащимися в жидкости микрочастицами пыли; неспособность управления дискретными объемами жидкости; большое потребление энергии для создания градиентов давления достаточных, чтобы преодолеть адгезию жидкости на стенках микроканалов [24, 29]. Именно силы поверхностного натяжения Q-s , 0-i ]0<> (ПН), возрастающие с уменьшением размеров L ^ Рис. 2. Масштабное сравнение адгезии и каналов [24, 30], Рис. 2, создают проблемы для объемных сил [36] в безразмерных единицах, работы микрофлуидных устройств [24, 30 - 32]. Проанализируем соотношение сил ПН Fo, вязкого трения F^, гравитации Fg и инерции Fu в микромасштабе. Основными критериями определяющими их соотношение являются безразмерные числа11' Бонда, Bo = Fg/Fa; капиллярное, Ca = FvJFv и Вебера, We = FJFQ. Так, например, для капли воды (плостность р = 10J кг/м3, динамическая вязкость и. = 10""3 кг/м-с) движущейся со скоростью и = 1 см/с внутри микроканала диаметром /)/7=100мкм обратные значения этих чисел следующие, {Во)~] = сг / pgD2h~ 103, (Сау] = a I \xu ~ 104 и (We)'1 = a/ p Dhu2~ 104. Столь высокие значения свидетельствуют о том, что в микромасштабе силы ПН преобладают над всеми остальными силами. С этой точки зрения весьма перспективной является идея использования сил ПН для управления движением капель и пузырьков, а также течениями в микромасштабе [31, 32]. Таким образом, введенная в начале 90-х прошого века [21] концепция микролабораторий, породила новую междисциплинарную область исследований — микрофлуидику [33, 34.], объединяющую динамику поверхности раздела фаз (ПРФ), физическую химию, явления тепло- и массопереноса, с целью изучения капиллярных явлений и разработки методов активного управления силами ПН. Сейчас область решаемых микрофлуидикой задач весьма обширна: аналитическая и комбинаторная химии [35 - 37], системы клинической диагностики [38 -41] и ДНК анализа [42 - 43], микроэлектроника и оптоэлектроника [44 - 49], технология 111 Классификация безразмерных чисел в физике жидкостей предложенная автором, представлена в Табл.1, Приложения. К) струйной печати [50 - 51], миниатюрные теплообменники [52] и другие портативные устройства [53, 54]. Однако, несмотря на столь значительный прогресс, задача поиска эффективных методов создания движения микроколичеств жидкости и управления им остается ключевой в микрофлуидике [31, 32, 34, 55]. 4. Цель работы В настоящей диссертационной работе изучена возможность применения нового капиллярного явления - фотоиндуцированной концентрационнокапиллярной (ФКК) конвекции, открытой Б.А. Безуглым [56] в 1975 г. для генерации движения пузырьков и капель и манипуляции ими (деформация, разделение и т.д) в ячейке Хеле-Шоу. В основе явления лежит механизм капиллярной конвекции, индуцированной и управляемой тепловым действием пучка света путем контроля процессов тепло- и массопереноса через ПРФ жидкость/газ. С помощью ФКК был решен ряд задач в разных областях науки и технологии: создан совершенный метод построения жидкослойных изображений, названный термотензографией [56-59], способ бесконтактного разделения микроколичеств бинарных смесей на компоненты [60,62], а также предложен ряд идей в новых областях применений, в частности в микрогравитационных технологиях [63,64]. В данной работе явление ФКК исследуется с точки зрения использования его как способа для решения проблем микрофлуидики. Выбор объектов исследования связан с их ключевой ролью в микрожидкостной технологии. Так, пузырьки используют в качестве: поршней для прокачки жидкости через микроканалы (пузырьковые микронасосы) [65]; микромиксеров для смешивая био- и химических реагентов [66]; переключателей оптических сигналов в ВОЛС [48,49] и т.п. Капли нашли применение в биотехнологии как коллекторы и транспортные средства для биоклеток и микрочастиц, а также как микрореакторы [67-69]. С другой стороны капли отлично выполняют роль адаптивных микролинз [46,47,70,71] для микрооптики и оптоэлектроники и т.д. Излагаемый в работе материал состоит из 4 глав, заключения, приложения и списка литературы. В 1-й главе обобщены литературные данные о феноменологических представлениях о ПН и его зависимости от физико-химических свойств жидкостей. Приведено терминологическое уточнение обозначения используемых в работе веществ. Дано феноменологическое описание явления ФТК. Выполнен критический обзор литературы о современных методах создания движения капиллярных объектов и управления ими в микрофлуидике. На основе представленного обзора предложена классификация типов течения жидкости, позволяющая не только четко определить сложившиеся к настоящему времени направления в микрофлуидике, но и имеющая. методическое значение поскольку указывает оптимальный способ для решения практических задач. Во 2-й главе изложена методика эксперимента и приведены результаты исследования ТК механизма движения пузырьков за пучком света. Исследованы ТК вихри в жидкости у облучаемой ПРФ пузырька и показана связь частоты и глубины вихря от положения пучка света до ПРФ. Разработан подход к оценке скоростей ТК течений на облучаемой ПРФ, основанный на принципе аддитивности статической и динамической кривизна ПРФ. Предложена классификация форм пузырьков при их движении за пучком света. Проанализировано влияние сил вязкости, Марангони, инерции и поверхностного натяжения на форму пузырьков. В 3-й главе представлены результаты исследования КК механизма движения пузырьков за пучком света. Измерены скорости КК течений на поверхности пузырька. Исследованы формы пузырьков при их движении перед пучком света. Сделана оценка критической концентрации TAB. Проанализировано влияние сил инерции на форму пузырьков. Описан механизм деления пузырька пучком света. Изучена кинетика роста аномальной капли в газовых пузырьках разного диаметра и показано существование трех режимов течений формирующих каплю. Дано качественное объяснение возникновения режимов течения и механизма роста капли в пузырьке. В 4-й главе изложены результаты исследования возможности практического применения манипулируемых тепловым действием пучка света пузырьков и капель в микрофлуидных устройствах и в адаптивной оптике и подчеркнуты их исключительные преимущества. В заключении приведены основные результаты экспериментального исследования управляемого тепловым действием света движения пузырьков и капель. На защиту выносятся: 1) Результаты экспериментального исследования ТК и КК механизмов движения пузырьков управляемых тепловым действием пучка света в ячейке Хеле-Шоу. 2) Подход к определению ТК и КК скоростей на поверхности пузырька, основанный на принципе аддитивности статической и динамической кривизны поверхности раздела фаз. 3) Практические применения пузырьков и капель управляемых ТК и КК силами, вызванными тепловым действием пучка света. Апробация работы и публикации. Результаты исследований обсуждались на научных семинарах лаборатории «Жидкостные микрогравитационные технологии» Тюменского госуниверситета и лаборатории MEMS Samsung Advanced Institute of Technologies (Южная Корея, 2002-2003); доложены на Международной конференции «Передовые технологии на пороге XXI века», Москва, октябрь 1998; Третьем Международном Аэрокосмическом конгрессе, Москва, август 2000; First Conference of The International Marangoni Association. Giessen, Germany, September 2001; XII Международной конференции «Поверхностные силы», Звенигород, июнь-июль 2002; International Marangoni Association Congress, Brussels, Belgium, July 2004. ГЛАВА I ДИНАМИКА ПОВЕРХНОСТЕЙ РАЗДЕЛА ФАЗ: ОСНОВНЫЕ АСПЕКТЫ И ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ ...Уникальной особенностью ПРФ, является то, что она действует как машина, преобразующая потенциальную энергию неравновесных фаз в энергию кинетического движения жидкости1 '*. John Berg. "Interfacial Hydrodynamics: an Overview", 1982. Явление капиллярного течения жидкости имеет место в системах с подвижной ПРФ, на которой силы поверхностного или межфазного натяжения вызывающие это течение, являются значительными по сравнению с другими силами. В свою очередь, механизм появления поля сил ПН на ПРФ может быть обусловлен как неоднородностью тепло- и массопереноса через свободную границу (Марангони эффект), так и неоднородностью физико-химических свойств вдоль твердой поверхности находящейся в контакте с жидкостью. На основе критического анализа литературы о современных достижениях в области микрофлюидики автором предложена классификация типов капиллярного движения жидкости. Кроме этого, важно напомнить и об общих феноменологических представлениях о ПН, его зависимости от физико-химических свойств жидкостей, и о явлении смачивания, что позволит подготовить читателя к изучению результатов исследования изложенных в следующих главах работы. 1.1. Влияние термофизических и химических свойств жидкости на ПН В физической химии сложились два подхода к определению ПН: энергетический подход Гиббса и динамический - Юнга [9,72,73]. Согласно Гиббсу, ПН это потенциальная энергия свободной жидкой поверхности отнесенная к единице ее площади AS, a=AE/AS (1.1) '¦" Перевод Безуглого Б.А. тогда размерность ПН определится как [Дж/м2] или [Н/м]. Подход Юнга состоит в том, что ПРФ рассматривается как некая гипотетическая мембрана находящаяся в состоянии механического напряжения. В этом случае, ПН представляется как тангенциальная сила F, приложенная к единице периметра AL мембраны, стремящаяся мембрану сжать, a=F/AL. (1.2) Здесь размерность а будет такой же, как и в определении Лапласа. В качестве иллюстрации действия ПРФ как мембраны, можно привести классический опыт со стальной иглой, аккуратно помещенной на поверхность жидкости, которая вопреки закону Архимеда удерживается этой поверхностью; или пример из живой природы -водомерки живущие на поверхности водоемов. Рис. 1.1. При нормальных условиях значения ПН для большинства органических жидкостей лежат в диапазоне (20 - 40) мН/м, а ДЛЯ ВОДЫ ПН равно Рис. 1.1. Водомерка на поверхности пруда. (N. Chronis. Microscale Fluid 72.8 мН/м. У жидких металлов ПН варьируется от mechanics: A Review. URL: 300 до 600 мН/м [74]. http://www.plasmalab.berkeley.edu). 1.1.1. Зависимость ПН от температуры для чистых жидкостей ПН чистых жидкостей, находящихся в равновесии со своим паром, уменьшается с ростом температуры и становится равным нулю в критической точке [74]. Однако, хорошо сложившейся теории описывающей это явление, до сих пор не существует. Известные методы оценки ПН жидкостей являются эмпирическими, их подробный обзор сделан в [76]. Один из наиболее простых методов основан на корреляции предложенной Маклеодом [9. 74, 76], которая выражает ПН жидкости находящейся в равновесии с ее паром как функцию разности плотностей жидкой р/ и паровой р? фаз: lUpg) (1.3) где/? - парахор, определяемый межмолекулярным взаимодействием. Погрешность корреляции Маклеода для органических жидкостей в среднем меньше 5% [74]. Так, для изомаслянной кислоты при Г=ЗЗЗК, расчет ПН по формуле Маклеода дает значение равное 21.10 мН/м, а измеренное экспериментально - 21.36 мН/м, таким образом ошибка всего лишь 1.2% [74]. Рамсеем и Шилдом [9,77] предложено эмпирическое уравнение определяющее функциональную зависимость ПН от температуры gV2/3 =b(Tc-T-6) (1.4) где V - молярный объем, Тс - критическая температура [9, 74, 77, 78], Ъ - константа, одинаковая для всех жидкостей. Однако, линейное уравнение, определяющее зависимость ПН от температуры как, a = aQ+o'TT (1.5) предложенное и протабулированное в [79] (см. Табл. 2 Приложения) является наиболее удобным при моделировании задач связанных с динамикой поверхностей раздела фаз и явлениями теплопереноса через свободную границу [78]. Здесь g0 — отсчетное значение ПН при нормальных условиях, a daldT =o'T - температурный коэффициент ПН. 1.1.2. Зависимость ПН растворов от концентрации TAB и ПАВ В отличие от чистых жидкостей, ПН растворов (смесей) зависит от химической природы компонентов. Смешивание жидкостей с разными ПН дает в результате раствор с повышенным или пониженным значением ПН, Рис. 1.4, по отношению к ПН каждой компоненты по раздельности. Интуитивно ясно, что ПН раствора двух смешивающихся жидкостей должно являться математическим средним между ПН каждой компоненты. Таким образом, это должна быть аддитивная величина, связанная с концентрацией каждой компоненты [77], стт=сх1Х1+<52{\-Хх), (1.6) где G т - ПН раствора, а^ и а2 — ПН соответствующих компонент, Хх — мольная доля компоненты 1 в объеме раствора. Соотношение (1.6) справедливо только для идеальных растворов, где давление паров раствора является линейной функцией его состава. Однако, для реальных систем наблюдаются отклонения от линейности, Рис. 1.4.

Список литературы

Цена, в рублях: (при оплате в другой валюте, пересчет по курсу центрального банка на день оплаты)	1425

Скачать бесплатно	23177.doc

Найти готовую работу

ЗАКАЗАТЬ

Обратная связь:

Связаться

Вход для партнеров

Регистрация

Восстановить доступ

Материал для курсовых и дипломных работ

03.11.24 Лексикографический анализ единиц поля

03.11.24 Из истории слова гость и его производных

03.11.24 Семантическое поле гость в русском языке

Архив материала для курсовых и дипломных работ

Ссылки:

Счетчики:

© 2006-2024. Все права защищены.
Выполнение уникальных качественных работ - от эссе и реферата до диссертации. Заказ готовых, сдававшихся ранее работ.